第1056节 (第3/5页)

别说他的边上还有陶诗言这位天气动力学的顶尖大佬存在呢。

    因此很快。

    叶笃正便开始自己推导起了后续步骤。

    “温度的支配方程是dt／dt=α▽^2t……”

    “那么温度场的方程自然就是dt／dt=at／at＋uat／ax=α▽^2t……”

    “根据流体静力平衡和温度直减率可得……”

    “诗言兄，你觉得这里改成分段函数转折点压强如何？”

    “正合我意……”

    二十多分钟后。

    叶笃正在纸上写下了另一道算式：

    d／dt（w^2／2）=wiwjsij－v（▽xw）^2＋v▽·[wx（▽xw）]。

    而在见到这道算式的时候。

    徐云裹在绷带下的表情也随之一松。

    呼……

    他的任务算是完成了……

    想必聪明的同学也看出来了。

    没错！

    叶笃正此时写出来的式子，正是涡度拟能方程。

    它来自上头对流导数与w的标量积，是对于定域分布的涡度。

    其中最右边的散度项通常积分为零，和脑子一样不太需要。

    右边剩下的两项分别对应通过涡线拉长产生涡度拟能，以及因为粘滞力损耗的涡动拟能。

    从这个式子可以直观看出涡动拟能就像力学能量一样，可以被摩擦力耗散掉。